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从气体开关电弧到脉冲放电等离子体的发展
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作者 李兴文 汪冠宇 +4 位作者 吴坚 石桓通 张博雅 陈立 邱爱慈 《高电压技术》 北大核心 2025年第8期3826-3845,共20页
气体放电等离子体作为电气装备与高能量密度物理的科学基础,在构建清洁能源体系与推动前沿技术发展中具有重要研究价值。针对气体开关电弧与脉冲放电等离子体在科学内涵与技术路径上的继承性与拓展性,重点综述了两者在基础理论方面的突... 气体放电等离子体作为电气装备与高能量密度物理的科学基础,在构建清洁能源体系与推动前沿技术发展中具有重要研究价值。针对气体开关电弧与脉冲放电等离子体在科学内涵与技术路径上的继承性与拓展性,重点综述了两者在基础理论方面的突破及其前沿应用进展。一方面,针对全球范围SF_(6)替代的迫切需求,以C_(4)F_(7)N等为代表的新型环保气体介质研究已取得了显著进展;另一方面,结合开关电弧高能流密度和快速瞬态放电的特点,电弧等离子体的研究已进一步拓展至脉冲放电领域,并在一些新兴交叉学科中取得了重要突破。其中如用于核工业与页岩油检测的LIBS技术、基于水中脉冲放电的电能-冲击波转化理论、诊断瞬态过程的X射线闪光照相方法等,均已在工业领域取得初步应用。未来发展则仍有待深入聚焦电弧特性智能调控、多场多介质联合模拟以及极端条件瞬态诊断等,进一步推动高端电气装备和先进能源等领域的发展。 展开更多
关键词 气体开关电弧 脉冲等离子体 LIBS 金属丝电爆炸 X射线闪光照相 Z箍缩
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交流电压激励液体电极放电中溶液电导率对放电模式的影响
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作者 李雪辰 张喜 +6 位作者 朱国继 庞学霞 贾鹏英 孙辉 冉俊霞 李庆 李金懋 《物理学报》 北大核心 2025年第18期208-215,共8页
本文利用正弦交流电压激励液体电极放电系统,通过增大液体电导率(σ),发现放电从均匀模式过渡为斑图模式,且斑图模式中依次在液面观察到了齿轮、锯盘、离散点、单臂螺旋和同心圆环等结构.放电的电压电流波形表明放电仅发生在电压的负半... 本文利用正弦交流电压激励液体电极放电系统,通过增大液体电导率(σ),发现放电从均匀模式过渡为斑图模式,且斑图模式中依次在液面观察到了齿轮、锯盘、离散点、单臂螺旋和同心圆环等结构.放电的电压电流波形表明放电仅发生在电压的负半周期(液体作瞬时阳极),气体击穿后放电电流迅速增大并很快达到峰值然后缓慢减小.对于均匀模式,放电电流的减小是单调的;但对于斑图模式,放电电流在减小过程中存在一段几乎不随时间变化的平台阶段.此外,随σ升高,峰值电流和平台电流均增大,且放电击穿时刻提前.利用增强型电荷耦合设备拍摄了均匀模式和斑图模式在液面附近的时间演化行为,发现不论何种放电模式最初液面上均产生的是均匀圆盘,而各种非均匀的斑图是产生在平台阶段.基于反应-扩散模型,通过改变离子强度与电流强度(对应变量m和l)对均匀模式和斑图模式进行了数值仿真,获得了实验对应的放电模式.此外,采集了液面附近放电的发射光谱,计算了与电子温度和电子密度相关的谱线强度比.通过对光谱进行拟合,获得了液面附近放电的气体温度和分子振动温度.研究发现这些等离子体参数随σ的增大(对应着放电模式的变化)而升高. 展开更多
关键词 液体电极放电 自组织斑图 交流电压激励 时空演化 反应-扩散模型
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科研驱动型现代光电子学实验课程教学改革与实践
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作者 王兴权 廖昱博 +1 位作者 王凤鹏 朱秀榕 《赣南师范大学学报》 2025年第3期82-87,共6页
研究生实验课程教学仍大多遵循本科人才培养的教学方法,不利于激发学生的问题意识,也不利于研究生科研思维、创新意识和创新能力培养。《现代光电子学实验》作为电子类研究生专业开设的实验课程,旨在进一步培养研究生独立思考和解决科... 研究生实验课程教学仍大多遵循本科人才培养的教学方法,不利于激发学生的问题意识,也不利于研究生科研思维、创新意识和创新能力培养。《现代光电子学实验》作为电子类研究生专业开设的实验课程,旨在进一步培养研究生独立思考和解决科学研究问题的能力。由于缺少能融合教学内容和研究成果的教学资源、教学模式单一等问题,实际教学往往难以达到预期的教学效果。针对研究生实验课堂教学的不足,以新思维、新方法和新手段,编写制定了具有工科专业特色的《现代光电子学实验》教学大纲、教材等教学资料,建立了基于学校专业特色和优势科研资源的科研驱动型工学研究生专业实验课程教学模式。采用“模块化+个性化”的实践教学理念,实现以翻转学习为主的课堂教学方式,培养了研究生的“独立+协作”实践能力,为工科专业研究生专业实验的教学提供了模式借鉴。 展开更多
关键词 现代光电子学实验 科研驱动型 教学内容 专业特色 翻转课堂
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条纹水电极介质阻挡放电中D_(2h)超点阵斑图
4
作者 李骋 闫志浩 +3 位作者 齐晓秀 李雨昕 潘宇扬 董丽芳 《物理学报》 北大核心 2025年第22期317-327,共11页
本文设计了一种特殊的完全条纹水电极介质阻挡放电装置,通过求解拉普拉斯方程发现其产生了条纹状非均匀电场.采用该装置在空气和氩气的混合气体放电中,观测到了多种具有D2h对称性的条纹斑图,其中4种条纹超点阵斑图为首次获得.选取其中... 本文设计了一种特殊的完全条纹水电极介质阻挡放电装置,通过求解拉普拉斯方程发现其产生了条纹状非均匀电场.采用该装置在空气和氩气的混合气体放电中,观测到了多种具有D2h对称性的条纹斑图,其中4种条纹超点阵斑图为首次获得.选取其中结构最复杂的大小点蜂窝条纹超点阵斑图进行研究,该斑图由小点、大点和蜂窝框架三套放电丝子结构嵌套构成.实验利用光谱仪测量了不同子结构的发射光谱,发现其处于不同的等离子体状态;采用高速照相机和光电倍增管对其时空动力学进行测量,发现放电顺序为小点→大点→蜂窝框架,其中蜂窝框架由随机放电丝叠加而成.理论上,通过求解泊松方程模拟了不同时刻的电场分布,很好地解释了上述斑图的形成机制. 展开更多
关键词 介质阻挡放电 条纹水电极 D2h超点阵斑图
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介质阻挡放电中类蜂窝超点阵斑图
5
作者 李耀华 燕兆赫 +3 位作者 闫志浩 李骋 潘宇扬 董丽芳 《物理学报》 北大核心 2025年第22期309-316,共8页
本文设计了一种具有长方形边界的介质阻挡放电装置,首次观察到了一种包含被隔列拉伸蜂窝框架的蜂窝超点阵斑图,并对其形成机制进行了实验和理论研究.随着外加电压的增大,斑图从具有D_(6h)对称性的蜂窝超点阵斑图演化到D2h对称性的类蜂... 本文设计了一种具有长方形边界的介质阻挡放电装置,首次观察到了一种包含被隔列拉伸蜂窝框架的蜂窝超点阵斑图,并对其形成机制进行了实验和理论研究.随着外加电压的增大,斑图从具有D_(6h)对称性的蜂窝超点阵斑图演化到D2h对称性的类蜂窝超点阵斑图.实验上采用高速照相机和光电倍增管测量了上述两种斑图的时空结构,发现蜂窝超点阵斑图中的六边形子点阵变成大、小条纹两个子点阵,同时蜂窝框架子点阵被隔列拉伸,而且除上升沿放电外还存在下降沿放电.理论上使用COMSOL Multiphysics软件数值求解泊松方程,模拟了外加电压上升沿中的隔列拉伸蜂窝框架放电前后的电场,其结果很好地解释了实验现象,给出了隔列拉伸蜂窝框架的形成机制. 展开更多
关键词 介质阻挡放电 斑图 时空动力学
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水电导率对水下微秒脉冲流光放电形态的影响
6
作者 李霄 温小琼 杨元天 《物理学报》 北大核心 2025年第5期137-146,共10页
水下流光放电在降解水中有机污染物、改良农作物种子等方面有良好的应用前景,其放电形态对实际应用效果有重要影响.本文利用四分幅超高速相机观测了不同水电导率、外加电压条件下水下微秒脉冲流光放电过程,发现在高水电导率条件下存在... 水下流光放电在降解水中有机污染物、改良农作物种子等方面有良好的应用前景,其放电形态对实际应用效果有重要影响.本文利用四分幅超高速相机观测了不同水电导率、外加电压条件下水下微秒脉冲流光放电过程,发现在高水电导率条件下存在两种不同的放电形态:扇形丝丛和单根长丝.在本文研究范围内水电导率800μS/cm是两种形态出现率的分界点:水电导率小于800μS/cm时,单根长丝形态的出现率为100%;水电导率大于800μS/cm时,随着水电导率的增大,单根长丝形态的出现率降低,扇形丝丛形态的出现率增大;水电导率大于1000μS/cm后,主导放电形态为扇形丝丛形态,随水电导率的增大反转两种放电形态的出现率所需的电压增大.扇形丝丛流光传播速度~1.7 km/s,单根长丝流光早期传播速度~25 km/s,后期传播速度下降至~0.8 km/s,水电导率和外加电压对两种形态的传播速度没有显著影响.扇形丝丛形态的放电延迟时间总是比单根长丝形态的大~8%,单脉冲注入能量比单根长丝形态的小~20%. 展开更多
关键词 水下微秒脉冲流光放电 水电导率 扇形丝丛形态 单根长丝形态
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米量级宽幅间接介质阻挡放电等离子体产生及放电特性
7
作者 李龙 崔行磊 +1 位作者 祝曦 方志 《物理学报》 北大核心 2025年第23期193-204,共12页
本文报道了一种新型米量级宽幅间接介质阻挡放电(DBD),用于满足大尺度、形状复杂材料的处理需求.通过模块化分级气路设计与仿真优化,提高放电区域及被处理材料表面流场分布均匀性.在此基础上,以Ar作为工作气体,以六甲基二硅烷(HMDSO)为... 本文报道了一种新型米量级宽幅间接介质阻挡放电(DBD),用于满足大尺度、形状复杂材料的处理需求.通过模块化分级气路设计与仿真优化,提高放电区域及被处理材料表面流场分布均匀性.在此基础上,以Ar作为工作气体,以六甲基二硅烷(HMDSO)为反应媒质,在纳秒脉冲电源激励下产生米量级宽幅等离子体.通过电学、光谱、温度诊断方法来评估不同运行条件参数下的粒子活性、放电均匀性和稳定性,并对环氧材料改性,通过水接触角测量验证改性效果及其均匀性.结果表明,在合适的运行条件参数下,可产生尺寸为1120 mm的宽幅均匀稳定等离子体.增大电压幅值使放电强度和粒子活性提升,但放电均匀性和稳定性会显著降低;增大工作气体流速虽可同时提升粒子活性、放电均匀性和稳定性,但提升幅度较小.在电压幅值为12 kV、工作气体流速为10 L/min条件下处理10 min后,环氧(EP)材料表面的水接触角从67°均匀提升至144°,波动幅度低于6%.本文所报道的米量级宽幅间接DBD电极可为大尺度等离子体材料改性技术工业应用提供参考和依据. 展开更多
关键词 米量级宽幅电极 间接介质阻挡放电 材料改性 放电特性 水接触角
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填充床介质阻挡放电火星CO_(2)放电特性
8
作者 马乂辰 王语菲 +3 位作者 王婷婷 曹亚文 李正清 谭畅 《物理学报》 北大核心 2025年第23期182-192,共11页
火星原位资源利用是当前深空探测领域的研究热点之一.采用低温等离子体技术可实现火星大气高浓度CO_(2)的原位转化,具有环境适应性强、系统效率高等诸多优势.本研究使用一套同轴填充床介质阻挡放电反应器开展了火星大气CO_(2)放电特性研... 火星原位资源利用是当前深空探测领域的研究热点之一.采用低温等离子体技术可实现火星大气高浓度CO_(2)的原位转化,具有环境适应性强、系统效率高等诸多优势.本研究使用一套同轴填充床介质阻挡放电反应器开展了火星大气CO_(2)放电特性研究,探究了SiO_(2)与Al_(2)O_(3)填充材料对二氧化碳转化性能及能耗的影响.与空管放电相比,采用不同的填充材料会显著影响等离子体的放电特性.在放电区内填充Al_(2)O_(3)材料提升了电场强度,促进了CO_(2)的转化和氧气的生成,实现了12.18%的CO_(2)转化率,最低能耗为0.36 k Wh/g.通过发射光谱诊断和数值计算发现,增加放电功率和填充Al_(2)O_(3)提升了平均电子能量,通过非平衡振动激发态的生成促进了CO_(2)的活化和转化.研究结果表明,选择合适的填充材料可以有效提升等离子体火星CO_(2)转化过程的能量效率.本研究为后续低温等离子体技术在火星大气原位转化领域的应用提供了一定的理论和实验支撑. 展开更多
关键词 火星大气 CO_(2)转化 放电特性 介质阻挡放电
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空气中纳秒脉冲均匀介质阻挡放电研究 被引量:33
9
作者 邵涛 章程 +3 位作者 于洋 方志 徐蓉 严萍 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2012年第5期1045-1050,共6页
大气压空气中均匀介质阻挡放电具有广泛的应用前景,实现均匀放电是介质阻挡放电应用关键之一,因而利用上升沿40ns,脉宽70ns的重复频率纳秒脉冲电源激励在大气压空气中产生介质阻挡放电,介绍了纳秒脉冲均匀介质阻挡放电的电特性和放电图... 大气压空气中均匀介质阻挡放电具有广泛的应用前景,实现均匀放电是介质阻挡放电应用关键之一,因而利用上升沿40ns,脉宽70ns的重复频率纳秒脉冲电源激励在大气压空气中产生介质阻挡放电,介绍了纳秒脉冲均匀介质阻挡放电的电特性和放电图像及放电发射光谱,获得了2ns曝光时间的高速摄影放电图像。发现空气中1mm气隙距离下可以实现均匀放电,气隙距离增加至4mm时放电转变为明显的丝状放电,通过观察发射光谱显示等离子体谱线主要是来自400nm以下的氮分子第二正系。结果证实了大气压空气中利用ns脉冲激励可以产生稳定介质阻挡放电,且能实现均匀放电,是典型非平衡态低温等离子体。 展开更多
关键词 NS脉冲 介质阻挡放电 放电均匀性 丝状放电 高速摄影 低温等离子体 发射光谱 大气压空气
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高空低气压、低温环境下的电晕放电模拟试验系统 被引量:21
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作者 刘浩 刘尚合 +2 位作者 曹鹤飞 樊高辉 王彤 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2015年第2期578-583,共6页
为研究高空低气压、低温环境下的电晕放电特性,研制了由气压泵、气压计、温控箱、密闭气罐、高压静电源、动态电位测试仪等组成的低气压、低温环境电晕放电模拟试验系统。该系统可实现10-2 Pa^100 k Pa范围内的气压调节和-60~20℃范围... 为研究高空低气压、低温环境下的电晕放电特性,研制了由气压泵、气压计、温控箱、密闭气罐、高压静电源、动态电位测试仪等组成的低气压、低温环境电晕放电模拟试验系统。该系统可实现10-2 Pa^100 k Pa范围内的气压调节和-60~20℃范围内的温度调节,满足试验所需的气压和温度要求。并利用此系统进行了不同气压下的电晕放电试验,初步得到了电流波形随气压的变化规律。试验结果表明:在10~100 k Pa气压范围内,当温度、湿度等其他环境因素基本不变时,随着气压的降低,电晕放电电流脉冲上升沿及放电形成所需要的时间增加,而放电电流脉冲下降沿和持续时间基本不变,分别约为320 ns和600 ns。 展开更多
关键词 高空 低气压 低温 电晕放电 电流脉冲 模拟试验系统
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光学方法研究介质阻挡放电中的微放电特性 被引量:11
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作者 尹增谦 董丽芳 +3 位作者 李雪辰 贺亚峰 董国义 柴志方 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2003年第3期607-608,共2页
首先用真空光电倍增管测量了斑图模式大气压介质阻挡放电的总光信号 ,并通过在电路中串联小电阻的方法测量了放电的电流信号。结果发现 ,两种方法所测得的信号在幅度和位置上存在严格的一致性 ,说明可以利用光学方法测量介质阻挡放电的... 首先用真空光电倍增管测量了斑图模式大气压介质阻挡放电的总光信号 ,并通过在电路中串联小电阻的方法测量了放电的电流信号。结果发现 ,两种方法所测得的信号在幅度和位置上存在严格的一致性 ,说明可以利用光学方法测量介质阻挡放电的电流信号。采用光学方法测量了介质阻挡放电中的微放电通道的时间特性。本工作所得到的结果对于介质阻挡放电的时空动力学研究具有重要意义 ,同时对气体放电研究具有一定的参考价值。 展开更多
关键词 介质阻挡放电 微放电 斑图结构 电极 光学方法 动力学 真空光电倍增管 气体放电
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棒-板电极直流负电晕放电脉冲过程中的电子特性研究 被引量:26
12
作者 廖瑞金 伍飞飞 +3 位作者 刘康淋 汪可 高竣 左志平 《电工技术学报》 EI CSCD 北大核心 2015年第10期319-329,共11页
为了揭示负电晕放电过程的电子特性,本文对棒-板间距3.3mm,施加电压-5.0kV,大气压强1.0atm(1atm=101 325Pa),环境温度300K时的空气(N_2:O_2=4:1)负电晕放电微观过程进行数值计算,该过程主要通过求解改进的电子连续性方程、电子平均能量... 为了揭示负电晕放电过程的电子特性,本文对棒-板间距3.3mm,施加电压-5.0kV,大气压强1.0atm(1atm=101 325Pa),环境温度300K时的空气(N_2:O_2=4:1)负电晕放电微观过程进行数值计算,该过程主要通过求解改进的电子连续性方程、电子平均能量方程、重粒子连续性方程和泊松方程实现,计算结果表明单次脉冲的波形特性和实验结果符合较好。文中选取单次脉冲持续周期内的6个典型时间点对负电晕放电过程中的电子特性进行详细描述,结果表明:电子温度的最大值出现在场致电离区,随着放电时间的发展由阴极向阳极移动,温度值也随之减小。电子密度在阴极鞘内近似为0,在阴极鞘外层具有最大值,随着放电时间的增加,电子分布区域由阴极向阳极扩展,并且棒-板间隙内的电子密度逐渐增加。R_1和R_2分别为与N_2和O_2有关的碰撞电离反应,是电子增殖的主要过程,在整个放电过程中R_1和R_2的反应速率几乎保持一致;R_(17)是涉及N_2、N_2^+和电子的三体复合反应,在电子消散过程中占绝对优势。 展开更多
关键词 负电晕放电 数值计算 电子温度 电子密度 产生和消散特性
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双放电腔微波-ECR等离子体源增强磁控溅射沉积技术 被引量:12
13
作者 徐军 邓新绿 +2 位作者 张家良 陆文棋 马腾才 《大连理工大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第3期275-278,共4页
因其设备简单、沉积速率高等特点 ,磁控溅射沉积技术被广泛地用于各种薄膜制备中 .但用反应磁控溅射制备化合物薄膜如氧化物、氮化物膜时 ,为了得到化学配比的膜层 ,薄膜生长表面的反应激活基团、离子等的密度必须足够大 .为此对原有的... 因其设备简单、沉积速率高等特点 ,磁控溅射沉积技术被广泛地用于各种薄膜制备中 .但用反应磁控溅射制备化合物薄膜如氧化物、氮化物膜时 ,为了得到化学配比的膜层 ,薄膜生长表面的反应激活基团、离子等的密度必须足够大 .为此对原有的微波 -ECR等离子体源进行了改造 .研究了双放电腔微波 -ECR等离子体源增强磁控溅射的放电特性 ,并用该方法制备了氮化碳膜 .结果表明 :该方法是一种有效的制备化合物薄膜的技术 ;用该方法制备的氮化碳膜 。 展开更多
关键词 磁控溅射 放电特性 氮化碳膜 等离子体源 薄膜制备 沉积
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常压介质阻挡放电的部分电学参量研究 被引量:9
14
作者 唐晓亮 邱高 +4 位作者 任忠夫 冯贤平 闫永辉 严治仁 王良 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2004年第9期55-57,共3页
用自制改进的介质阻挡放电连续处理纺织材料的装置 ,采用示波器李萨如图形测量放电功率 ,分析了常压等离子体放电的极板充电电流和放电功率等电学参量间的变化关系 ,研究结果表明 :放电间隙、工作气体成分和流量均会影响这些电学参量 ,... 用自制改进的介质阻挡放电连续处理纺织材料的装置 ,采用示波器李萨如图形测量放电功率 ,分析了常压等离子体放电的极板充电电流和放电功率等电学参量间的变化关系 ,研究结果表明 :放电间隙、工作气体成分和流量均会影响这些电学参量 ,当放电间隙 1.0~ 2 .5mm时 。 展开更多
关键词 介质阻挡放电 参量 材料表面改性 李萨如图形 变化关系 电学 辉光放电 极板 充电电流 放电间隙
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大气压不同惰性气体介质阻挡放电特性的比较 被引量:35
15
作者 罗海云 冉俊霞 王新新 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2012年第5期1070-1077,共8页
为了加深对大气压惰性气体介质阻挡放电的认识,使用电特性测量、高速摄影,发射光谱等手段研究了平板结构大气压惰性气体介质阻挡放电的放电模式、演化过程以及放电机理,并对不同气体的放电特性进行了比较。实验结果表明在2~8mm大气压... 为了加深对大气压惰性气体介质阻挡放电的认识,使用电特性测量、高速摄影,发射光谱等手段研究了平板结构大气压惰性气体介质阻挡放电的放电模式、演化过程以及放电机理,并对不同气体的放电特性进行了比较。实验结果表明在2~8mm大气压氦气、氖气中可很容易的实现稳定的均匀放电,并且其放电模式为辉光放电。对2mm气隙的高频大气压氩气介质阻挡放电研究的结果表明,氩气中不易实现覆盖整个电极的均匀放电,而随外加电压的增加,更容易出现自组织的斑图;当气隙距离>3mm时氩气放电为细丝状的流注放电,并且其放电通道中的电流密度可达7.5A/cm2。ICCD高速相机拍摄的时间分辨放电图像显示,大气压氦气、氖气以及氩气的均匀放电为汤森放电向辉光放电的演化过程。光谱诊断结果表明,惰性气体的高能亚稳态粒子与杂质分子的彭宁电离对放电的均匀性起着非常关键的作用。氦气放电等离子体中观察到了氮离子的第一负带系N2+(B2Σu+→X2Σg+);而在氖气和氩气中没有发现这个带系,观察到的是氮分子的第二正带系(C3Πu→B3Πg)的发射谱线,这说明氖原子和氩原子的亚稳态能级太低不足以激发氮离子的第一负带系。 展开更多
关键词 介质阻挡放电(DBD) 大气压 辉光放电 惰性气体 彭宁电离 发射光谱
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局部放电脉冲波形特性分析 被引量:59
16
作者 郑重 谈克雄 高凯 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 1999年第4期15-17,20,共4页
根据局部放电特性,设计了测量电阻和测试回路。经检验,表明该回路具有灵敏度高、测量准确、对脉冲波形畸变小等优点,可用于测量局部放电脉冲电流波形。采用此装置测量了空气中尖板电极电晕及火花放电、电机模型线棒中气隙放电、线棒... 根据局部放电特性,设计了测量电阻和测试回路。经检验,表明该回路具有灵敏度高、测量准确、对脉冲波形畸变小等优点,可用于测量局部放电脉冲电流波形。采用此装置测量了空气中尖板电极电晕及火花放电、电机模型线棒中气隙放电、线棒端部表面电晕及滑闪放电和油中尖板电极放电的脉冲电流波形,并对各类放电脉冲的主要时间特征进行了归纳。 展开更多
关键词 局部放电 脉冲电流 脉冲波形 模式识别
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大气压氩气介质阻挡放电中的电子激发温度 被引量:32
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作者 董丽芳 冉俊霞 +1 位作者 尹增谦 毛志国 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2005年第8期1184-1186,共3页
采用发射光谱强度比法, 测量了大气压氩气介质阻挡放电(DBD)中的电子激发温度. 实验在690~800 nm的范围内测量了大气压氩气DBD的发射光谱, 经分析发现这些谱线全部是氩原子的发射谱线. 为了测量电子激发温度, 选用相距较近的763.51 nm(... 采用发射光谱强度比法, 测量了大气压氩气介质阻挡放电(DBD)中的电子激发温度. 实验在690~800 nm的范围内测量了大气压氩气DBD的发射光谱, 经分析发现这些谱线全部是氩原子的发射谱线. 为了测量电子激发温度, 选用相距较近的763.51 nm(2P6→1S5), 772.42 nm(2P2→1S3)的两条光谱线. 结果发现电子温度的范围为0.1~0.5 eV, 电子激发温度随电压的增加而增加, 随流量的增加而减小. 实验还发现氩气流动与非流动时电子激发温度有明显的差别. 上述结果对介质阻挡放电在工业领域上的应用具有重要意义. 展开更多
关键词 介质阻挡放电 电子温度 光谱诊断
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空气沿面介质阻挡放电中活性粒子成分及其影响因素 被引量:25
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作者 刘定新 李嘉丰 +2 位作者 马致臻 杨爱军 王小华 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2016年第2期421-427,共7页
大气压冷等离子体产生的活性粒子在生物医学、环境保护、纳米技术等应用领域起到关键作用。为了进一步研究这些活性粒子成分、数密度及其影响因素,针对大气压下空气沿面放电建立了0维全局模型。模型考虑了54种粒子和624个化学反应,对等... 大气压冷等离子体产生的活性粒子在生物医学、环境保护、纳米技术等应用领域起到关键作用。为了进一步研究这些活性粒子成分、数密度及其影响因素,针对大气压下空气沿面放电建立了0维全局模型。模型考虑了54种粒子和624个化学反应,对等离子体区域及其下方气体区域中的活性粒子及其产生机制进行了分析,发现气体区主要粒子有O3、N2O5、N2O、HNO3、NO3、H2O2、HNO2和NO2。当输入功率密度从250 W/m2增加到1 000W/m2时,主要的活性粒子数密度均随之线性增长,但产生活性粒子的能量效率降低;当等离子体下方气体区域厚度由1 mm变到10 mm时,主要的活性粒子数密度有所下降,但产生活性粒子的能量效率大幅度提高;当温度从300 K增大到320 K时,含氧活性粒子的数密度下降,而含氮活性粒子的数密度上升。这说明输入功率、气体区域厚度和气体温度等条件参数对活性粒子的数密度及生成效率均有较大影响。 展开更多
关键词 冷等离子体 沿面放电 全局模型 活性粒子 含氧活性粒子 含氮活性粒子
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低气压板-板与多针-板电极结构甲烷气体介质阻挡放电的对比 被引量:9
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作者 李平 穆海宝 +3 位作者 虞春艳 许桂敏 石兴民 张冠军 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2017年第6期1816-1821,共6页
为深入理解低气压板–板与多针–板电极结构甲烷气体DBD放电特性的差异,主要设计并测量了两种电极结构的放电特性,研究了放电电气参量随气体压强变化规律,测量了两种电极结构的放电区发射光谱,诊断了两种电极结构CH双原子分子的转动温度... 为深入理解低气压板–板与多针–板电极结构甲烷气体DBD放电特性的差异,主要设计并测量了两种电极结构的放电特性,研究了放电电气参量随气体压强变化规律,测量了两种电极结构的放电区发射光谱,诊断了两种电极结构CH双原子分子的转动温度,利用转动温度近似气体温度,得到了气体温度随气压变化的规律,并对所得到的结果进行了分析和讨论。结果表明:在等气隙条件下,两种电极结构随着气压的升高放电逐渐过渡到不稳定状态,放电半径逐渐缩小,有明显的同心圆形貌;多针-板阵列结构电极相对于板–板电极结构,在电压正半周期时放电电流较大,在电压负半周时放电电流十分微弱。当气压较高时多针–板阵列结构起始放电的极间电压较低;光谱计算表明在其他条件相同条件下,多针-板阵列结构的气体温度较低。 展开更多
关键词 低气压 介质阻挡放电 斑图 放电特性 光谱特性 放电形貌
原文传递
大气压介质阻挡放电特性研究 被引量:12
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作者 李雪辰 尹增谦 +1 位作者 冯德魁 董丽芳 《河北大学学报(自然科学版)》 CAS 2002年第1期16-18,共3页
采用水作为电极 ,对大气压下空气介质阻挡放电的斑图结构 (patternformation)进行了观测 .研究了斑图结构与实验条件的关系 .实验结果表明斑图结构中的丝密度随气体隙宽度的增加而减小 .
关键词 大气压 介质阻挡放电 斑图结构 丝密度 气体隙宽度 交流气体放电 放电特性
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